21100-8402010-00

Оригинальный капот в сборе для ВАЗ 2110-2112

11990й

Купить

Оплачивайте товары банковской картой, с помощью QIWI, Яндекс. Деньги или WebMoney и экономьте на покупке от 4%, избегая почтовые комисии

Замена порогов ВАЗ 2109 своими руками

Содержание

• Почему происходит износ порогов

  • Признаки необходимости замены порогов на ВАЗ 2109

  • Варианты ремонта порогов

• Как заменить пороги ВАЗ 2109 своими руками

  • Особенности замены и подготовка к ней

  • Пошаговая инструкция по замене

    • Видео: замена порогов на ВАЗ 2109

Почему происходит износ порогов

Пороги являются несущими элементами, которые обеспечивают кузову дополнительную жёсткость.

• вода;
• грязь;
• песок;
• камни;
• соль;
• химические вещества.

Всё это заметно сокращает срок службы порогов. К тому же посредственное качество покраски и антикоррозийной обработки кузовных элементов с завода приводит к тому, что практически каждый владелец «девятки» сталкивается с необходимостью замены порогов на своём авто.

Признаки необходимости замены порогов на ВАЗ 2109

Появление даже небольших участков коррозии на порогах — это первый признак того, что на эти кузовные элементы нужно обратить внимание.

Незначительная коррозия порогов лишь на первый взгляд может не представлять никаких проблем

На первый взгляд такие участки могут казаться безобидными, но если их рассмотреть более детально, зачистить, то может оказаться, что под слоем краски скрывается серьёзный очаг коррозии либо вовсе гнилой металл.

При более детальной диагностике порога можно обнаружить сквозные дыры

Важно не упустить момент, когда замена порога ещё возможна. Часто бывает так, что порог прогнивает по периметру и приваривать новую деталь попросту не к чему. В этом случае потребуются более серьёзные и трудозатратные кузовные работы.

Варианты ремонта порогов

Ремонт рассматриваемых кузовных элементов можно выполнить двумя способами:

• сваркой латок;
• полной заменой деталей.

Первый вариант требует меньших усилий и финансовых вложений. Однако на этом его преимущества заканчиваются. Если придерживаться рекомендаций специалистов, то ремонтировать несущую часть кузова заплатками — не самый лучший вариант. Обусловлено это недолговечностью такого ремонта.

Полностью удалить коррозию при частичном ремонте не удастся, а её дальнейшее распространение приведёт к новой ржавчине и дырам.

Если же у вас нет возможности выполнить полную замену порогов либо рассматриваемый кузовной элемент имеет минимальное повреждение, можно частично заменить повреждённый участок. Для этого необходимо вырезать гнилое место, максимально хорошо зачистить металл от коррозии и наварить латку из кузовного металла нужной толщины либо применить ремонтную вставку.

Частичный ремонт подразумевает замену поврежденного участка куском кузовного металла или ремонтной вставкой

После этого порог тщательно защищают от воздействия коррозии, чтобы как можно дольше сохранить его целостность.

Как заменить пороги ВАЗ 2109 своими руками

Если коррозией повреждена значительная часть порогов, то никаких вариантов кроме полной замены этих кузовных элементов не остаётся. Для проведения ремонтных работ понадобится следующий перечень инструментов и материалов:

• полуавтоматический сварочный аппарат;
• новые пороги;
• болгарка;
• дрель;
• наждачная бумага;
• шпатлёвка и грунтовка;
• антикоррозийный состав (мастика).

Особенности замены и подготовка к ней

При планировании кузовного ремонта нужно понимать, что конструкция порогов ВАЗ 2109 состоит из таких элементов:

• наружного короба;
• внутреннего короба;
• усилителя.

Пороги состоят из внешнего и внутреннего короба, а также усилителя и соединителя

Наружный и внутренний короб являются внешними стенками порога. Внешний элемент выходит наружу и находится под дверью, а внутренний располагается в салоне. Усилитель представляет собой элемент, расположенный между двумя коробами внутри.

Несмотря на то что при замене порогов используются новые детали, они всё же нуждаются в подготовке. С завода они покрыты транспортировочным грунтом, который перед установкой необходимо зачистить, т. е. металл должен блестеть. Делается это при помощи наждачки или насадок на болгарку. После зачистки элементы обезжиривают и покрывают эпоксидным грунтом.

Пороги перед монтажом очищают от транспортировочного грунта

Окончательная подготовка порогов сводится к сверлению отверстий диаметром 5–7 мм под сварку в местах прилеганию деталей к кузову.

Для крепления порогов к кузову необходимо сделать отверстия под сварку

К подготовительным процедурам также относится демонтаж дверей, алюминиевых накладок с порогов и элементов салона (сиденья, напольное покрытие и т. п.). Перед непосредственным началом работ по удалению старых порогов изнутри салона к стойкам приваривают металлический уголок. Он обеспечит кузову жёсткость и не даст ему деформироваться после срезки порогов.

Чтобы обеспечить кузову жесткость при срезке порогов необходимо зафиксировать уголок к стойкам

Пошаговая инструкция по замене

Подготовив всё необходимое, можно приступать к ремонту. Процедура состоит из следующих шагов:

1. Прикладывают новый порог на старый и очерчивают его маркером.

   Прикладывают новый порог на старый и маркером отмечают линию отреза

2. Болгаркой срезают наружную часть порога чуть ниже намеченной линии. Делают это для того, чтобы оставить небольшой запас металла.

   По намеченной линии срезают порог болгаркой

3. Окончательно сбивают внешнюю часть порога зубилом.

   Зубилом окончательно срубывают порог

4. Находят на усилителе точки контактной сварки и зачищают их для снятия элемента. Если усилитель находится в хорошем состоянии, его оставляют в покое.

   На усилителе срезают точки сварки

5. Срубают усилитель зубилом.

   Зубилом срубывают усилитель с кузова

6. По аналогии удаляют соединитель (если требуется). Если зубило не справляется, применяют болгарку.

   При помощи зубила удаляют с кузова соединитель

7. Если присутствуют очаги коррозии на других близлежащих деталях, их зачищают, вырезают гнилые участки и наваривают латки.

   Поврежденные участки кузова ремонтируют латками

8. Подгоняют и приваривают соединитель.
9. Выполняют подгонку, а затем фиксируют сваркой усилитель.

   Усилитель подгоняют по месту и фиксируют сваркой

10. Зачищают сварные точки.

    Сварные точки зачищают болгаркой

11. Подгоняют порог по месту таким образом, чтобы теснение на заднем крыле совпадало с углублением на пороге.
12. Порог временно фиксируют к кузову специальными струбцинами.

    Для фиксации порога используют специальные струбцины

13. Прихватывают деталь в нескольких местах.

    Для надежного крепления пороги нужно зафиксировать струбцинами в нескольких местах

14. Ставят двери и убеждаются, что они нигде не задевают порог.
15. Приваривают кузовной элемент.

    После фиксации порогов выполняют сварку полуавтоматом

16. Зачистным кругом и болгаркой зачищают сварные швы.

    Сварные швы зачищают специальным кругом и болгаркой

17. Обрабатывают поверхность крупной наждачкой, обезжиривают и наносят шпатлёвку со стекловолокном, после чего финишную шпатлёвку.

    После сварочных работ швы обрабатывают шпатлевкой

18. Поверхность зачищают, обезжиривают, грунтуют, подготавливают под покраску.

    После зачистки шпатлевки пороги покрывают грунтом и готовят под покраску

19. Наносят лакокрасочное покрытие, а снизу битумную мастику.

Видео: замена порогов на ВАЗ 2109

Повреждение порогов коррозией на ВАЗовской «девятке» является обычным делом. Замену этих кузовных элементов может выполнить каждый автовладелец, умеющий обращаться с болгаркой и полуавтоматической сваркой. Если же такого опыта нет, то лучше довериться специалистам. Только в этом случае можно надеяться на качественное проведение ремонтных работ и длительный срок службы порогов.

• Автор: Владимир Долженков
• Распечатать

Оцените статью:

(7 голосов, среднее: 3.6 из 5)

Поделитесь с друзьями!

TA2109F техническое описание — ВЧ-усилитель для цифровой сервоприводной системы CD

BQ2060 : Микросхема газового датчика с Smbus-подобным интерфейсом. Обеспечивает точное измерение имеющегося заряда в NiCd, NiMH, Li-Ion и свинцово-кислотных батареях. Поддерживает SBS Smart Battery Data v1.1. Поддерживает 2-проводной интерфейс SMBus v1.1 с PEC. 1-wire HDQ16. обеспечивает управление зарядкой и разрядкой полевых транзисторов в литий-ионной схеме защиты. Обеспечивает 15-битное разрешение для напряжения.

HA12209F : Процессор аудиосигнала для кассетной деки (тип Dolby B NR с системой записи).

HS-0548RH : Мультиплексоры. Радиационно-стойкие одиночные 8/дифференциальные 4-канальные аналоговые мультиплексоры CMOS с активной защитой от перенапряжения.

INA115AU : ti INA115, Прецизионный инструментальный усилитель. НИЗКОЕ НАПРЯЖЕНИЕ СМЕЩЕНИЯ: макс. 50 В НИЗКИЙ ДРЕЙФ: макс. 0,25 В/Кл НИЗКИЙ ВХОДНОЙ ТОК СМЕЩЕНИЯ: макс. 2 нА ВЫСОКОЕ ПОДАВЛЕНИЕ ОБЩЕГО РЕЖИМА: мин. 115 дБ ЗАЩИТА ОТ ПЕРЕНАПРЯЖЕНИЯ ВХОДА: 40 В ШИРОКИЙ ДИАПАЗОН ПИТАНИЯ: 18 В НИЗКИЙ СТАТУС ТОК: 3 мА макс. q SOL-16 ПОВЕРХНОСТНЫЙ КОМПЛЕКТ Недорогой инструментальный усилитель общего назначения, обеспечивающий превосходную точность. Его универсальный.

INA141P : ti INA141, Precision, Low Power, G = 10, 100 Инструментальный усилитель.

LA7578 : Цепь обработки сигналов if (super Pll-ii Vif + Sif) для TVS и VCRS.

LM239AD : ti LM239A, Quad, дифференциальный компаратор общего назначения. Эти устройства состоят из четырех независимых компараторов напряжения, которые предназначены для работы от одного источника питания в широком диапазоне напряжений. Работа от двух источников питания также возможна, если разница между двумя источниками питания 36 В и VCC не менее чем на 1,5 В больше, чем входное синфазное напряжение. Потребляемый ток независим.

LM318 : Одноместный. Быстродействующий операционный усилитель.

LX1431 : Питание. Шунтирующий регулятор напряжения. Это регулируемый шунтирующий стабилизатор напряжения с потребляемой мощностью 100 мА, допустимым отклонением начального опорного напряжения 0,4 % и типичной температурной стабильностью 0,3 %. Этот продукт, который идеально подходит для приложений Pentium, оснащен встроенными делительными резисторами, позволяющими настроить 5-вольтовый шунтирующий стабилизатор. В этой конфигурации LX1431.

MC100LE310 : Дифференциальный выходной буфер низкого напряжения 2:8. Это низковольтный дифференциальный буфер ECL с малым перекосом 2:8, разработанный с учетом распределения тактовой частоты. Устройство полностью дифференциально синхронизирует пути, чтобы свести к минимуму рассогласование как устройства, так и системы. LVE310 предлагает два выбираемых входа тактовых импульсов, что позволяет включать резервные или тестовые тактовые сигналы в деревья системных тактовых сигналов. MC100E310 совместим по контактам.

MC74LVX8051 : Аналоговый мультиплексор/демультиплексор. В MC74LVX8051 используется КМОП-технология с кремниевым затвором для достижения быстрых задержек распространения, низкого сопротивления в открытом состоянии и малых токов утечки в выключенном состоянии. Этот аналоговый мультиплексор/демультиплексор управляет аналоговыми напряжениями, которые могут изменяться во всем диапазоне питания (от VCC до GND). LVX8051 по распиновке аналогичен высокоскоростному HC4051A и металлгейту.

NJM2901 : Счетверенный компаратор с однополярным питанием.

OP313 : Двойной. Прецизионный операционный усилитель: двойной. Работа с одним или двумя источниками питания Низкий уровень шума: 4,7 нВ/ на частоте 1 кГц Широкая полоса пропускания: 3,4 МГц Низкое напряжение смещения: 100 В Очень низкий дрейф: В/с Стабильный коэффициент усиления без реверса фазы ПРИМЕНЕНИЕ Цифровые весы Мультимедийные тензодатчики Приборы с батарейным питанием Температура Усилитель преобразователя Семейство операционных усилителей OP113 с однополярным питанием имеет низкий уровень шума.

PSB7238 : Совместный аудиодекодер-кодировщик — многорежимный. PSB 7238 1998-07-01 История изменений: Предыдущая версия: Страница (в предыдущей (в текущей версии) Текущая версия: 1998-07-01 Предварительный лист данных 06.98 (V1.2) Темы (основные изменения с последней редакции) Для вопросов по о технологии, доставке и ценах обращайтесь в офисы Semiconductor Group в Германии или к компаниям и представителям Siemens

STK4040XI : Усилитель мощности af (70 Вт). Усилитель мощности AF (раздельный источник питания) (мин. 70 Вт, THD = 0,008%) Компактная упаковка позволяет использовать более тонкие конструкции Серии, разработанные от 150 Вт и совместимые по выводам Упрощенная конструкция радиатора облегчает расчет температуры тонких стереосистем Текущая зеркальная схема, каскадная схема и чистая комплиментарность Применение схемы уменьшает искажения до 0,008. Поддерживает доп.

TA2047N : Фильтр ic для Nicam.

TLV2452CD : ti TLV2452, двойной микромощный операционный усилитель Rail-to-Rail ввода/вывода. СЕМЕЙСТВО TLV2455, TLV245xA ОПЕРАЦИОННЫЕ УСИЛИТЕЛИ 23-A 220 кГц RAIL-TO-RAIL ВХОД/ВЫХОД С ОТКЛЮЧЕНИЕМ Ток питания. 23 Произведение коэффициента усиления канала на полосу пропускания. Выходная частота 220 кГц. Входное напряжение смещения 10 мА. 20 В (тип.) Диапазон VDD. Коэффициент подавления источника питания 6 В. 106 дБ Режим отключения со сверхнизким энергопотреблением IDD. 16 нА/канал Rail-to-Rail ввода/вывода.

XTR112 : . ПЕРЕДАТЧИКИ ТОКА 4-20 мА с возбуждением датчика и линеаризацией НИЗКАЯ НЕРЕГУЛИРУЕМАЯ ОШИБКА ТОЧНЫЕ ИСТОЧНИКИ ТОКА XTR112: Два 250A XTR114: Два 100A q Возбуждение RTD ИЛИ МОСТОВОЕ ВОЗБУЖДЕНИЕ q ЛИНЕАРИЗАЦИЯ q ДВУХ-ИЛИ ТРЕХПРОВОДНЫЕ РАБОТЫ RTDV q LOW OFFSET DRIFT/0. q НИЗКИЙ ШУМ ВЫХОДНОГО ТОКА: 30nAp-p q ВЫСОКИЙ PSR: 110 дБ мин q ВЫСОКИЙ CMR: 86 дБ мин q ШИРОКИЙ ПИТАНИЕ.

FHP3194 : FHP3194 — аналоговый мультиплексор 4:1, разработанный для высокоскоростных видеоприложений. Выходной усилитель представляет собой высокоскоростной усилитель с обратной связью по току, который предлагает звездную производительность большого сигнала с полосой пропускания 335 МГц -3 дБ и полосой пропускания 80 МГц 0,1 дБ. Коэффициент усиления выходного усилителя выбирается двумя внешними резисторами (Rf и Rg), что позволяет дополнительно.

обработка изображений — порог усиления черных линий

Задавать вопрос

спросил 9 лет, 3 месяца назад

Изменено 9 лет, 3 месяца назад

Просмотрено 740 раз

Учитывая изображение (например, приведенное ниже), мне нужно преобразовать его в двоичное изображение (только черные и белые пиксели). Это звучит достаточно просто, и я попробовал две функции пороговой обработки. Проблема в том, что я не могу получить идеальные края, используя любую из этих функций. Любая помощь будет принята с благодарностью.

Фильтры, которые я пробовал, это евклидово расстояние в пространствах RGB и HSV.

Образец изображения:

Вот оно после запуска порогового фильтра RGB. (на 40% больше артефактов после этого)

Вот результат после запуска порогового фильтра HSV. (при 30% пути становятся едва заметными, но явно непригодными для использования из-за шума)

Код, который я использую, довольно прост. Измените входное изображение на соответствующие цветовые пространства и проверьте евклидово расстояние с помощью черного цвета.

 кв.(R*R + G*G + B*B)
 

т.к. сравниваю с черным (0, 0, 0)

• обработка изображения
• цвета

5

Ваша проблема заключается в изменении освещения на отсканированном изображении, что говорит о том, что метод локально-адаптивного порогового значения даст вам лучшие результаты.

Метод Саувола вычисляет значение бинарного пикселя на основе среднего значения и стандартного отклонения пикселей в окне исходного изображения. Это означает, что если область изображения обычно темнее (или светлее), пороговое значение будет скорректировано для этой области и (вероятно) даст вам меньше темных пятен или размытых линий в бинаризованном изображении.

http://www.mediateam.oulu.fi/publications/pdf/24.p

Я также нашел метод Shafait et al. который реализует метод Сауволы с большей эффективностью времени. Недостатком является то, что вам нужно вычислить два интегральных изображения оригинала, одно с 8 битами на пиксель, а другое потенциально с 64 битами на пиксель, что может создать проблему с ограничениями памяти.

http://www.dfki.uni-kl.de/~shafait/papers/Shafait-efficient-binarization-SPIE08.pdf

Я не пробовал ни один из этих методов, но они выглядят многообещающе. Я нашел Java-реализации обоих с помощью беглого поиска в Google.

Использование адаптивного порога для канала V в цветовом пространстве HSV должно дать блестящие результаты. Наилучшие результаты будут получены с размером окна больше 11×11, не забудьте выбрать отрицательное значение для порога.

Адаптивная пороговая установка в основном:

 if (значение пикселя + константа > среднее значение пикселя в окне вокруг пикселя)
    Пиксель_Двоичный = 1;
еще
    Пиксель_Двоичный = 0;
 

1

Из-за шума и изменения освещения вам может понадобиться адаптивное локальное пороговое значение, спасибо Beaker за его ответ.

Поэтому я попробовал следующие шаги:

• Преобразовать в оттенки серого.

• Сделайте среднее или медианное локальное пороговое значение, я использовал 10 для размера окна и 10 для константы перехвата и получил это изображение (меньшие значения также могут работать):

  Пожалуйста, обратитесь к: http://homepages.inf.ed.ac.uk/rbf/HIPR2/adpthrsh.htm, если вам нужно больше информация об этой технике.

• Чтобы убедиться, что пороговое значение работает нормально, я скелетонизировал его, чтобы увидеть, есть ли разрыв строки. Этот скелет может быть тем, который необходим для дальнейшей обработки.

• Чтобы избавиться от остаточного шума, вы можете просто найти самую длинную связную компоненту в скелетонизированном изображении.

Спасибо.

Вероятно, вы захотите сделать это в виде трехэтапной операции.

1. используйте выравнивание, а не только пороговое значение: возьмите входные данные и масштабируйте интенсивность (гамма-коррекция) с параметрами, которые просто приглушают средние тона, не удаляя темные или светлые тона (например, ваш порог rgb слишком высок. вы потерял некоторые из ваших строк).

2. обнаружение края результирующего изображения с использованием небольшой свертки ядра (5×5 для двоичных изображений должно быть более чем достаточно). Используйте простой [1 2 3 2 1 ; 2 3 4 3 2 ; 3 4 5 4 3 ; 2 3 4 3 2 ; 1 2 3 2 1] ядро ​​(нормализованное)

3. пороговое значение результирующего изображения. Теперь у вас должно быть намного лучшее бинарное изображение.

3

Вы можете попробовать трансформацию черного цилиндра. Это включает в себя вычитание изображения из закрытия изображения. Я использовал размер окна структурного элемента 11 и постоянный порог 0,1 (25,5 для шкалы 255)

Вы должны получить что-то вроде:

Который затем можно легко ввести:

Удачи.

Твой ответ

Зарегистрируйтесь или войдите в систему

Зарегистрируйтесь с помощью Google

Зарегистрироваться через Facebook

Зарегистрируйтесь, используя адрес электронной почты и пароль

Опубликовать как гость

Электронная почта

Обязательно, но не отображается

Опубликовать как гость

Электронная почта

Требуется, но не отображается

Публикации — АС-Фотоника

Публикации по волоконным лазерам

• Арли В. Смит и Джесси Дж. Смит, «Пороги нестабильности мод для волоконных усилителей, легированных Tm, с накачкой на длине волны 790 нм», Optics Express 24, 975-992 (2016).
• Джесси Дж. Смит и Арли В. Смит, «Влияние ширины полосы сигнала на порог нестабильности режима волоконных усилителей», arXiv:1405.6239 [физика.оптика] (23 мая 2014 г.).
• Арли В. Смит и Джесси Дж. Смит, «Обзор стационарно-периодической модели модовой нестабильности в волоконных усилителях», IEEE Journal of Selected Topics in Quantum Electronics vol. 20, выпуск 5 (2014). ДОИ 10.1109/JSTQE.2013.2296372. Доступны в трех форматах:
  • HTML-версия со встроенным проигрывателем фильмов
  • Пакет zip-файлов, включающий связанные файлы фильмов [88 МБ]
  • Формат PDF
• Арли В. Смит и Джесси Дж. Вынужденное рэлеевское рассеяние в мощных волоконных усилителях», IEEE Photonics Journal 5, 7100807 (2013).
• Арли В. Смит и Джесси Дж. Смит, «Повышенные пороги нестабильности режима волоконных усилителей за счет насыщения усиления», Опт. Экспресс 21, 15168-15182 (2013).
• Арли В. Смит и Джесси Дж. Смит, «Частотная зависимость коэффициента связи мод в волоконных усилителях, легированных Yb, из-за вынужденного теплового рэлеевского рассеяния», arXiv: 1301.4277 [физика.оптика] (18 января 2013 г.).
• Арли В. Смит и Джесси Дж. Смит, «Смоделированные характеристики волоконного усилителя вблизи порога нестабильности моды», arXiv:1301.4278 [physics.optics] (18 января 2013 г.).
• Арли В. Смит и Джесси Дж. Смит, «Максимизация порога нестабильности режима волоконного усилителя», arXiv:1301.3489[физика.оптика] (16 января 2013 г.).
• Арли В. Смит и Джесси Дж. Смит, «Стационарно-периодический метод моделирования нестабильности мод в волоконных усилителях», Опт. Экспресс 21, 2606-2623 (2013).
• Арли В. Смит и Джесси Дж. Смит, «Влияние модуляции накачки и затравки на пороги нестабильности режима волоконных усилителей», Опт. Экспресс 20, 24545-24558 (2012).
• А. Смит и Дж. Смит, «Термически индуцированная нестабильность мод в мощных волоконных усилителях», Proc. SPIE 8237, 82370B (2012 г.).
• А. Смит и Дж. Смит, «Нестабильность режима в мощных волоконных усилителях», Опт. Экспресс 19, 10180-10192 (2011).
• А. Смит и Дж. Смит, «Конкуренция режимов в мощных волоконных усилителях», Опт. Экспресс 19, 11318-11329 (2011).
• Р. Л. Фэрроу, Д. А. В. Клинер, Г. Р. Хэдли и А. В. Смит, «Ограничения пиковой мощности на волоконных усилителях, налагаемые самофокусировкой», Опт. лат. 31, 3423-3425 (2006).
• Г. Р. Хэдли и А. В. Смит, «Самофокусировка в высокомощных оптических волокнах», SPIE Photonics West, Сан-Хосе, Калифорния (2007 г.), на конференции SPIE Proceedings. по волоконным лазерам IV: технологии, системы и приложения, 6475, 64750Г-1-11 (2007).
• Г. Р. Хэдли, Р. Л. Фэрроу и А. В. Смит, «Трехмерное моделирование мощных волоконных усилителей в зависимости от времени», SPIE Photonics West, Сан-Хосе, Калифорния (2007 г.), в конференции SPIE Proceedings. по волоконным лазерам IV: технологии, системы и приложения, 6453, 64531B-1-10 (2007).
• А. В. Смит, Б. Т. До и М. Содерлунд, «Детерминированные наносекундные пороги пробоя лазером в чистом и легированном Yb ³⁺ плавленом кварце», SPIE Photonics West, Сан-Хосе, Калифорния (2007), в материалах конференции SPIE. . по волоконным лазерам IV: технологии, системы и приложения, 6453, 645317-1-12 (2007).
• Р.Л. Фэрроу, Г.Р. Хэдли, А.В. Смит и Д.А.В. Клинер, «Численное моделирование самофокусирующихся пучков в волоконных усилителях», SPIE Photonics West, Сан-Хосе, Калифорния (2007 г.), на конференции SPIE Proceedings. по волоконным лазерам IV: технологии, системы и приложения, 6453, 645309-1-9 (2007).
• А. В. Смит, Б. Т. До и М. Содерлунд, «Наносекундный лазерный пробой чистого и легированного Yb ³⁺ плавленого кварца», SPIE Boulder damage, Boulder, CO, (2006), в SPIE Proceedings conf. о лазерном повреждении оптических материалов, 6403, 640321-1-12 (2006).
• Г. Р. Хэдли, Р. Л. Фэрроу и А. В. Смит, «Моделирование изогнутого волновода для двухслойных волокон с большой площадью моды для мощных лазеров», SPIE Photonics West, Сан-Хосе, Калифорния (2006 г. ), в материалах SPIE. конф. Волоконные лазеры III: технологии, системы и приложения, 6102, 61021S-1-7 (2006).
• Д. А. В. Клинер, Ф. ДиТеодоро, Дж. П. Коплоу, С. В. Мур и А. В. Смит, «Эффективное, видимое и УФ-генерирование путем преобразования частоты волоконного усилителя с модовой фильтрацией», SPIE Photonics West, Сан-Хосе, Калифорния 1/25- 1/31 (2003 г.), в SPIE Proceedings of advances in волоконно-оптические устройства, 49.74, 230-235 (2003).

Публикации по нелинейной оптике Crystal

• Арли В. Смит, Джесси Дж. Смит и Бинь Т. До, «Коэффициенты термооптического и теплового расширения кристаллов RTP и KTP при температуре 300–350 K», arXiv: 1607.03964 (2016).
• X. Liu, R. Trebino, and AV Smith, «Численное моделирование ультрапростых измерений ультракоротких лазерных импульсов», Opt. Экспресс 15, 4585-4596 (2007).
• X. Liu, A.P. Shreenath, M. Kimmel, R. Trebino, A.V. Smith и S. Link, «Численное моделирование оптического параметрического усиления с перекрестной корреляцией и частотным разрешением оптического стробирования», J. Opt. соц. Являюсь. В 23, 318-325 (2006).
• А. В. Смит, «Эффекты полосы пропускания и групповой скорости в наносекундных оптических параметрических усилителях и генераторах», JOSA B 22, 1953-1965 (2005).
• М. В. Пак, Д. Дж. Армстронг, А. В. Смит, Г. Ака, Б. Ферран и Д. Пеленк. YCa ₄ O(BO ₃ ) ₃ кристаллы», J. Opt. соц. Являюсь. В 22, 417-425 (2005).
• Пак М.В., Армстронг Д.Дж., Смит А.В. Измерение χ ⁽²⁾ тензоры кристаллов KTiOPO ₄ , KTiOAsO ₄ , RbTiOPO ₄ и RbTiOAsO ₄ // Заявл. Опц. 43, 3319-3323 (2004).
• М. В. Пак, А. В. Смит и Д. Дж. Армстронг, «Измерение χ ⁽²⁾ тензора кристалла ниобата калия», J. Opt. Являюсь. соц. В 20, 2109-2116 (2003).
• М. В. Пак, Д. Дж. Армстронг, А. В. Смит и М. Э. Амиет, «Генерация второй гармоники с помощью сфокусированных лучей в паре кристаллов, компенсирующих рассеяние», Опт. Комм. 221, 211-221 (2003).
• Д. Дж. Армстронг, М. В. Пак и А. В. Смит, «Прибор и метод измерения нелинейных оптических тензоров второго порядка», Rev. Sci. Инст. 74, 3250-3257 (2003).
• Д. А. В. Клинер, Ф. Ди Теодоро, Дж. П. Коплоу, С. В. Мур и А. В. Смит, «Эффективная генерация второй, третьей, четвертой и пятой гармоник волоконного усилителя, легированного Yb», Опт. Комм. 210, 393-398 (2002).
• А. В. Смит, «Трехволновое смешение с согласованием групповой скорости в двулучепреломляющих кристаллах», Опт. лат. 26, 719-721 (2001).
• В. Дж. Алфорд и А. В. Смит, «Широкополосный свет с удвоением частоты в множественных кристаллах», J. Opt. соц. Являюсь. В 18, 515-523 (2001).
• W. J. Alford and A. V. Smith, “Wavelength variation of the second-order nonlinear coefficients of KNbO ₃ , KTiOPO ₄ , KTiOAsO ₄ , LiNbO ₃ , LiIO ₃ , β-BaB ₂ O ₄ , KH ₂ PO ₄ и LiB ₃ O ₅ кристаллы: тест масштабирования длины волны Миллера», J. Opt. соц. Являюсь. В 18, 524-533 (2001).
• А. В. Смит, Д. Дж. Армстронг и У. Дж. Алфорд, «Увеличенная ширина полосы пропускания при оптическом преобразовании частоты за счет использования нескольких нелинейных кристаллов, компенсирующих блуждание», J. Opt. соц. Являюсь. В 15, 122-141 (1998).
• Р. Дж. Гер и А. В. Смит, «Метод второй гармоники без фазового согласования с разделенным лучом для определения характеристик нелинейных оптических кристаллов», J. Opt. соц. Являюсь. В 15, 2298-2307 (1998).
• Р. Дж. Гер, М. В. Киммел и А. В. Смит, «Одновременная пространственная и временная компенсация отклонения в фемтосекундных импульсах с удвоением частоты в β-BaB ₂ O ₄ », Опц. лат. 23, 1298-1300 (1998).
• Р. Дж. Гер, У. Дж. Алфорд и А. В. Смит, «Простой метод обнаружения сегнетоэлектрических доменов с несогласованной по фазе генерацией второй гармоники», Appl. Опц. 37, 3311-3317 (1998).
• Д. Дж. Армстронг, В. Дж. Алфорд, Т. Д. Раймонд, А. В. Смит и М. С. Бауэрс, «Параметрическое усиление и генерация с помощью кристаллов, компенсирующих блуждание», J. Opt. соц. Являюсь. В 14, 460-474 (1997).
• Д. Дж. Армстронг, В. Дж. Алфорд, Т. Д. Раймонд и А. В. Смит, «Абсолютное измерение эффективных нелинейностей кристаллов KTP и BBO с помощью оптического параметрического усиления», Appl. Опц. 35, 2032-2040 (1996).
• А. В. Смит и М. С. Бауэрс, «Фазовые искажения при смешении суммарной и разностной частот в кристаллах», J. Opt. соц. Являюсь. В 12, 49-57 (1995).

Публикации OPO

• Э. Р. Янс, Д. Дж. Армстронг, А. В. Смит, С. П. Кирни, «Неколинеарный оптический параметрический генератор для широкополосной наносекундной диагностики КАРС в газах», Опт. лат. 47, 1839-1842 (2022).
• А. Дергачев, Д.Ж. Армстронг, А.В. Смит, Т. Дрейк и М. Дюбуа, «Наносекундный оптический параметрический генератор ZGP RISTRA, 3,4 мкм, накачиваемый системой Ho: YLF MOPA, 2,05 мкм», Opt. Опыт 15, 14404-14413 (2007).
• Г. Калмани, А. Арье, П. Блау, С. Перл и А. В. Смит, «Параметрический осциллятор с поляризационным смешением», Опт. лат. 30, 2146-2148 (2005).
• Д. Дж. Армстронг и А. В. Смит, «90% истощение накачки и хорошее качество луча в наносекундном параметрическом генераторе с импульсной инжекцией», Опт. лат. 31, 380-382 (2006).
• Д. Дж. Армстронг и А. В. Смит, «Полностью твердотельный высокоэффективный настраиваемый источник УФ-излучения для бортовых или спутниковых систем набора озона», IEEE J. Select Top. Квант. Электрон. 13, 721-731 (2007).
• А. В. Смит, Д. Дж. Армстронг, М. С. Филлипс, Р. Дж. Гер, и Г. Арихолм, «Вырожденные параметрические генераторы оптического наносекундного типа I», J. Opt. соц. Являюсь. В 20, 2319-2328 (2003).
• Д. Дж. Армстронг, М. С. Филлипс и А. В. Смит, «Генерация радиально поляризованных пучков с резонаторами, вращающими изображение», Appl. Опц. 42, 3550-3554 (2003).
• Смит А.В., Армстронг Д. Дж. Генерация вихревых пучков параметрическим генератором света с вращением изображения // Опт. Эксп. 11, 868-873 (2003).
• А. В. Смит и Д. Дж. Армстронг, «Наносекундный оптический параметрический генератор с поворотом изображения на 90°: конструкция и характеристики», J. Opt. соц. Являюсь. Б 19, 1801-1814 (2002).
• Д. Дж. Армстронг и А. В. Смит, «Демонстрация улучшенного качества луча в оптическом параметрическом генераторе с вращением изображения», Опт. лат. 27, 40-42 (2002).
• А. В. Смит и М. С. Бауэрс, «Конструкции резонатора с вращением изображения для улучшения качества луча в наносекундных оптических параметрических генераторах», J. Opt. соц. Являюсь. В 18, 706-713 (2001).
• В. Дж. Алфорд, Р. Дж. Гер, Р. Л. Шмитт, А. В. Смит и Г. Арихолм, «Наклон луча и угловая дисперсия в широкополосных, наносекундных оптических параметрических генераторах», J. Opt. соц. Являюсь. В 16, 1525-1532 (1999).
• А. В. Смит, Р. Дж. Гер и М. С. Бауэрс, «Численные модели широкополосных наносекундных оптических параметрических генераторов», J. Opt. соц. Являюсь. В 16, 609-619 (1999).
• Д. Дж. Армстронг и А. В. Смит, «Демонстрация импульсного оптического параметрического генератора с частотной модуляцией», Appl. физ. лат. 70, 1227-1229(1997).
• Д. Дж. Армстронг и А. В. Смит, «Тенденция наносекундных оптических параметрических генераторов производить чисто фазово-модулированный свет», Опт. лат. 21, 1634-1636 (1996).
• А. В. Смит, В. Дж. Алфорд, Т. Д. Раймонд и М. С. Бауэрс, «Сравнение численной модели с измеренными характеристиками оптического параметрического генератора наносекундного КТР с затравкой», J. Opt. соц. Являюсь. В 12, 2253-2267 (1995).
• Т. Д. Раймонд, У. Дж. Алфорд, А. В. Смит и М. С. Бауэрс, «Сдвиги частоты в оптических параметрических генераторах с инжекционным затравкой и рассогласованием фаз», Опт. лат. 19, 1520-1522 (1994).

Лазерные публикации

• Т. Д. Раймонд и А. В. Смит, «Двухчастотный инжекционный лазер Nd: YAG», IEEE J. Quant. Электрон. 31, 1734-1737 (1995).
• Т. Д. Раймонд и А. В. Смит, «Лазер на сапфире, легированном титаном, с инжекционной затравкой», Опт. лат. 16, 33-35 (1991).
• Т. Д. Раймонд, П. Эшерик и А. В. Смит, «Широко перестраиваемый одномодовый импульсный лазер на красителе», Опт. лат. 14, 1116-1118 (1989).
• Г. Л. Исли, М. Д. Левенсон, Д. Е. Нитц и А. В. Смит, «Узкополосная импульсная лазерная система на красителе для прецизионной нелинейной спектроскопии», IEEE J. Quant. Электрон. КС-16, 113-115 (1980).

Публикации по атомной нелинейной оптике

• С. Р. Уилкинсон, А. В. Смит, М. О. Скалли, Э. Фрай, «Наблюдение интерференционных полос в формах линий Аутлера-Таунса», Phys. Rev. A 53, 126-129 (1996).
• С. Р. Уилкинсон и А. В. Смит, «Усиление без инверсии в четырехуровневых атомах с использованием импульсных лазеров», Quant. Опц. 6, 317-325 (1994).
• Э. С. Фрай, X. Ли, Д. Никонов, Г. Г. Падмабанду, М. О. Скалли, А. В. Смит, Ф. К. Титтел, К. Ван, С. Р. Уилкинсон и С.-Ю. Чжу, «Эффекты атомной когерентности в линии D1 натрия: генерация без инверсии за счет захвата населенностей», Phys. Преподобный Летт. 70, 3235-3238 (1993).
• Ю.-Ю. Инь, К. Чен, Д. С. Эллиотт, А. В. Смит, «Асимметричные угловые распределения фотоэлектронов из-за мешающих процессов фотоионизации», Phys. Преподобный Летт. 69, 2353-2356 (1992).
• А. В. Смит, «Численные исследования адиабатической инверсии населенностей в многоуровневых системах», J. Opt. соц. Являюсь. Б 9, 1543-1551 (1992).
• А. В. Смит, Т. Д. Раймонд и М. Е. Райли, «Измерение силы отдельных переходов и времени жизни автоионизации в атомарном кислороде», Phys. Rev. A 45, 4688-4696 (1992).
• А. В. Смит и Т. Д. Раймонд, «Скорость распада автоионизации, измеренная с помощью оптической нутации», Опт. лат. 16, 267-269 (1991).
• C. H. Muller III, D. D. Lowenthal, M. A. DeFaccio и A. V. Smith, «Высокоэффективный, масштабируемый по энергии, когерентный 130-нм источник с четырехволновым смешением в парах Hg», Opt. лат. 13, 651-653 (1988).
• А. В. Смит, В. Дж. Алфорд и Г. Р. Хэдли, «Оптимизация двухфотонного резонансного четырехволнового смешения: приложение к генерации 130,2 нм в парах ртути», J. Opt. соц. Являюсь. В 5, 1503-1519 (1988).
• А. В. Смит и В. Дж. Алфорд, «Практическое руководство по смешению резонансных частот 7S в ртути: генерация света в диапазонах 230–185 и 140–120 нм», J. Opt. соц. Являюсь. Б 4, 1765-1770 (1987).
• В. Дж. Алфорд и А. В. Смит, «Измеренная восприимчивость третьего порядка и силы осцилляторов в возбужденном состоянии для атомарной ртути», Phys. Ред. А 36, 641-648 (1987).
• А. В. Смит, Г. Р. Хэдли, П. Эшерик и У. Дж. Алфорд, «Эффективное двухфотонное резонансное преобразование частоты в ртути: эффекты усиленного спонтанного излучения», Опт. лат. 12, 708-710 (1987).
• А. В. Смит и У. Дж. Алфорд, «Вакуумные ультрафиолетовые осцилляторы Hg, измеренные путем смешивания суммарной частоты», Phys. Rev. A 33, 3172-3180 (1986).
• А. В. Смит, «Четырехфотонная резонансная генерация третьей гармоники в ртути», Опт. лат. 10, 341-343 (1985).
• А. В. Смит и П. Хо, «Спектр высоких вращательных уровней CO, заселенных фотодиссоциацией формальдегида», J. Mol. Спектр. 100, 212-214 (1983).
• А. В. Смит и А. В. Джонсон, «Скорости передачи вращения и правило склонности в столкновениях оксида азота с редкими газами», Chem. физ. лат. 93, 608-612 (1982).
• А. В. Смит и Дж. Ф. Уорд, «Двойное резонансное четырехфотонное взаимодействие в парах цезия», IEEE J. Quant. Электрон. КС-17, 525-529 (1981).
• Д. Е. Нитц, А. В. Смит, М. Д. Левенсон и С. Дж. Смит, «Изменение асимметрии, вызванное полосой пропускания, в амплитудах оптического двойного резонанса», Phys. Откр. А 24, 288-293 (1981).
• А. В. Смит, Дж. Э. М. Голдсмит, Д. Е. Ниц и С. Дж. Смит, «Абсолютные измерения сечения фотоионизации возбужденных 4D и 5S состояний натрия», Phys. Rev. A 22, 577-581 (1980).
• Голдсмит Дж. Э. М., Смит А. В. Бездоплеровская двухфотонная оптогальваническая спектроскопия в гелии // Опт. Комм. 32, 403-405 (1980).
• Уорд Дж. Ф., Смит А. В. Насыщение двухфотонно-резонансных оптических процессов в парах цезия // Физ. Преподобный Летт. 35, 653-656 (1975).

Публикации об оптических повреждениях

• А.В. Смит и Б.Т. До, «Объемное и поверхностное лазерное повреждение кремнезема пико- и наносекундными импульсами на длине волны 1064 нм», Appl. Опц. 47, 4812-4832 (2008).
• А.В. Смит, Б.Т. До и Р. Шустер, «Модель уравнения скорости объемного оптического повреждения кремнезема и влияние полировки на оптическое повреждение поверхности кремнезема», SPIE Photonics West, Сан-Хосе, Калифорния (2008), в SPIE Proceedings conf. по волоконным лазерам В, 6873, 68730У-1-11 (2008).
• А. В. Смит, Б. Т. До и М. Содерлунд, «Детерминированные наносекундные пороги пробоя лазером в чистом и легированном Yb ³⁺ плавленом кварце», SPIE Photonics West, San Jose, CA (2007), в SPIE Proceedings conf. по волоконным лазерам IV: технологии, системы и приложения, 6453, 645317-1-12 (2007).
• А. В. Смит, Б. Т. До и М. Содерлунд, «Наносекундный лазерный пробой чистого плавленого кварца и плавленого кварца, легированного Yb ³⁺ », SPIE Boulder damage, Boulder, CO, (2006), в SPIE Proceedings conf. о лазерном повреждении оптических материалов, 6403, 640321-1-12 (2006).
• А. В. Смит, Б. Т. До, Г. Р. Хэдли и Р. Л. Фэрроу, «Пределы оптического повреждения энергии импульса от волокон», Журнал IEE по избранным темам в квантовой электронике 15, 153-158 (2009).
• Binh T. Do и Arlee V. Smith, «Пороги объемного оптического повреждения для легированных и нелегированных, кристаллических и керамических иттрий-алюминиевых гранатов», Appl. Опц. 48, 3509-3514 (2009).
• Бинь Т. До и Арли В. Смит, «Детерминированные пороговые значения объемного повреждения при одиночном и множественном воздействии для легированных и нелегированных, кристаллических и керамических ИАГ», SPIE Boulder damage, Боулдер, Колорадо, (2009 г. )), в SPIE Proceedings conf. о лазерном повреждении оптических материалов, 7504, 75041O1 (2009).
• Трой Элли, Питер Аллард, Род Шустер, Дэвид Коллиер, Арли В. Смит, Бинь Т. До и Элис К. Килго, «Как полировать плавленый кварц, чтобы получить порог повреждения поверхности, равный порогу повреждения объема», SPIE Повреждение валуна, Боулдер, Колорадо, (2010 г.), в конференции SPIE Proceedings. о лазерном повреждении оптических материалов, 7842, 784226 (2010).
• Марк Киммел, Бинь Т. До и Арли В. Смит, «Детерминированные пороговые значения повреждения боросиликатного стекла при одиночном и многократном лазерном облучении на длине волны 1,064 мкм», Повреждение SPIE Boulder, Боулдер, Колорадо, (2011 г.), на конференции SPIE Proceedings conf . о лазерном повреждении оптических материалов, 8190, 81900Z (2011).
• Binh T. Do, Mark Kimmel, Michael Pack, Randall Schmitt и Arlee V. Smith, «Механизм повреждения боросиликатного стекла, генерируемый наносекундным импульсным лазером с длиной волны 1,064 мкм», SPIE Boulder damage, Boulder, CO, (2012), в SPIE Proceedings conf. о лазерном повреждении оптических материалов, 8530, 853008 (2012).

Отказ от ответственности

Документы OSA:

«Эта статья была опубликована в [название журнала] и доступна в электронном виде с разрешения OSA. Документы можно найти по следующему URL-адресу на веб-сайте OSA: OpticsInfoBase.org. Систематическое или многократное воспроизведение или распространение в нескольких местах с помощью электронных или других средств запрещено и подлежит наказанию в соответствии с законом». Optics Letters, Applied Optics, Optics Express, Journal of the Optical Society of America B

Elsevier Papers:

«Авторское право Elsevier». Журнал молекулярной спектроскопии, письма по химической физике, Optics Communications

Документы AIP:

«Авторское право Американский институт физики. Эта статья может быть загружена только для личного использования. Любое другое использование требует предварительного разрешения автора и Американского института физики». Обзор научных приборов

Документы APS:

«Авторское право Американского физического общества». Письма о физическом обзоре, Physical Review A

IEE Papers:

«Этот материал представлен для обеспечения своевременного распространения научной и технической работы. Авторское право и все права на него сохраняются за авторами или другими правообладателями. Ожидается, что все лица, копирующие эту информацию, будут соблюдать условия и ограничения, налагаемые авторским правом каждого автора. В большинстве случаев эти работы не могут быть перепечатаны без явного разрешения правообладателя». Журнал IEEE по квантовой электронике, Журнал IEEE по избранным темам квантовой электроники

[ЗАКАЗАТЬ] Усилители-распределители — Сделай сам

Сообщество LZX

Фокс 8 декабря 2020 г., 00:10

#1

Моя первая нить официального заказа!
Чтобы профинансировать следующую (и, надеюсь, последнюю) версию моего переключателя RGB, я сделал два разных мультипликатора с буферизацией. У меня всего 17 таких штук на продажу. Я, вероятно, сделаю больше позже.

20201207_1508032109×3263 1,4 МБ

Описание:

• Модуль (A) — двойной дистрибутив 1:3
  — 3U, 4 HP, глубина 40,64 мм (1,6 дюйма)
  — 2 шт.: 1 лицевая панель, 1 печатная плата
• Модуль (B) — тройной дистрибутив YRGB
  — 3U, 8 л.с., глубина 40,64 мм (1,6 дюйма)
  — 3 шт.: 1 лицевая панель, 2 печатных платы

Оба модуля, конечно же, кратны видеоскорости, и с каскадными входами каждый модуль можно использовать несколькими способами. двойной мультиплекс 1:3 можно использовать как одиночный мультиплекс 1:6, а мультиплекс YRGB можно использовать как мультиплекс 1:12, двойной 1:6, 1:9& 1:3, и больше!
Они станут отличным дополнением к грядущему переключателю RGB, который теперь будет иметь переключаемый вход VC для порогового потенциометра. Хотя они помечены для YRGB, рассмотрите возможность использования «Y» для нескольких переключателей RGB с последовательным подключением.

Доступные варианты:

• Модуль (A) Плата для самостоятельной сборки — усилитель-распределитель 1:3 — 16 долл. США
• Модуль (B) DIY PCB — тройной дистрибутив YRGB — $19
• Модуль (A), построенный/протестированный — усилитель-распределитель 1:3 — 74 долл. США (доступно 2 шт.)
• Модуль (B), построенный/протестированный — тройной дистрибутив YRGB — 80 долл. США (доступно 5 шт.)

Доставка:

• Первый класс до 48 штатов ниже — 4
долл. США
• Великобритания/Германия (1-2 модуля) 14,50 $
• Прочее жилье — запросите

Я комбинирую доставку для тех, кто хочет больше одного. Ответьте ниже или напишите мне, чтобы получить свой!

Ниже вы найдете спецификации и фотографии руководств по сборке.

Спасибо всем!
-Фокс

Список:

• 337is: по 2 штуки — Отгружено
• rempesm: 1x каждый — Отгружено
• meudiademorte: по 1 шт. — Отправлено
• dr_how: 1 модуль (B) — отправлено
• Робертунист: 6x Модуль (A), 4x Модуль (B) — связался
• brdaniel: 2x каждый — связался с
• wide_closed: 1x каждый — Отправлено
• Джестерн: 3 модуля (А) — связался с
• Мистер Клык: по 2 шт. — Отправлено
• cinema.av: по 1 шт. — Отправлено
• Saiteron: 3 модуля (B) — отправлено
• csboling: 1 модуль (B) — отправлено
• AnalogMonster: 1 модуль (B) — отправлен
• allthesixes666: 2 модуля (B) — отправлено
• Музей пустыни: построено 2 модуля (B) — отправлено
• MayToast: 1x (A), 1x (B) Построено — Отправлено

12 лайков

Фокс 8 декабря 2020 г. , 00:10

#2

Двойной усилитель-распределитель 1:3

Спецификация, руководство по сборке и схемы

---

Расширение спецификации

Кол-во	Значение	Запчасти
4	Резистор 100K	Р1 — Р4
10	499R Резистор	Р5 — Р14
2	Конденсатор 100n	С3, С4
2	Электролитический конденсатор 10u 25v	С1, С2
2	1N4001 диод	Д1, Д2
2	Ферритовая втулка 68R	ФБ1, ФБ2
8	Домкраты PJ302M	J1 — J8
1	2×5 (10-контактный) вилка	Дж9
1	ЛМ6172	У1

---

Расширение для руководства по сборке

Сначала заполняйте самые короткие детали.

1to3BuildGuide (1)2448×3264 871 КБ

Шаг 1: Резисторы
R1-R4: 100 кОм
R5-R14: 499 Ом

1to3BuildGuide (2)2448×3264 966 КБ

Шаг 2: диоды, бисер
D1, D2: 1N4001 (альтернативный вариант 1N5819)
FB1, FB2: 68 Ом при 100 МГц

Обратите внимание на полоску диода.

1to3BuildGuide (3) 2448×3264 1,34 МБ

Шаг 3: колпачки
C3, C4: 100 нФ (MMLC или пленочная коробка)
Дополнительно: 8-контактный разъем DIL

1to3BuildGuide (4)2448×3264 1,38 МБ

Шаг 4: Электролитические колпачки, разъем питания
C1, C2: электролитические конденсаторы 10 мкФ, 25 В
J9: 2×5-контактный штыревой разъем (или разъем с кожухом

Обратите внимание на полярность. Полоса указывает на отрицательный контакт.

1to3BuildGuide (5) 2448×3264 1,32 МБ

Шаг 5: разъемы
Разместите разъемы на печатной плате. Не паять.

1to3BuildGuide (6) 2448×3264 1,29 МБ

Шаг 6: лицевая панель
Выровняйте лицевую панель и добавьте гайки к домкратам. Затяните пальцами и, как только разъемы станут прямыми, припаяйте разъемы.

Полностью затяните гайки,

1to3BuildGuide (7) 2448×3264 1,26 МБ

Шаг 7: IC
U1: LM6172
Опционально может быть припаян непосредственно или вставлен в гнездо.

1to3BuildGuide (8) 2448×3264 1,48 МБ

---

Расширение для схем

ModuleA_sch2645×846 86,5 КБ

---

2 лайка

Фокс 8 декабря 2020 г., 00:11

#3

Тройной усилитель-распределитель YRGB

Спецификация, руководство по сборке и схемы

---

Расширение спецификации

Кол-во	Значение	части
8	Резистор 100K	Р1 — Р4, Р20, Р21, Р27, Р28
20	499R Резистор	Р5 — Р19, Р22 — Р26
4	Конденсатор 100n	С3, С4, С5, С6
2	1N4001 диод	Д1, Д2
2	Ферритовая втулка 68R	ФБ1, ФБ2
2	Операционный усилитель LM6172	У1, У2
1	Штыревой разъем 2×5 (10-контактный)	СОЕДИНЕНИЕ1
2	Электролитический конденсатор 10 мкФ 25 В	С1, С2
16	Домкраты PJ302M	Дж1 — Дж16
1	6-контактный штекерный разъем	разное
1	6-контактный штекерный разъем	разное

---

Расширение для руководства по сборке

Печатная плата 1:
Сначала заполняйте самые короткие детали.

20201207_1349462448×3264 1,41 МБ

Шаг 1: Резисторы 100k
R1-R4, R20, R21, R27, R28: 100k

20201207_1356162448×3264 1,43 МБ

Шаг 2: Резисторы 499R
R5 — R19, R22 — R26: 499R

20201207_1358352448×3264 1,43 МБ

Шаг 3: бисер, диоды
FB1, FB2: 68 Ом при 100 МГц
D1, D2: 1N4001 (альтернативный 1N5819)

20201207_1401292448×3264 1,41 МБ

Шаг 4: разъемы
дополнительно: 2x 8-контактных разъема DIL

20201207_1413572448×3264 1,26 МБ

Этап 5: конденсаторы
C3 — C6: 100 нФ (керамические, MMLC или пленочные)

20201207_1422002448×3264 1,27 МБ

Печатная плата 2:

20201207_1422322448×3264 1,16 МБ

Этап 6: резисторы
R5, R11, R13, R14, R18, R19, R25, R26: 499 Ом
Все резисторы на этой плате 499R

20201207_1425592448×3264 1,3 МБ

Шаг 7: Разъемы печатной платы 1
Поместите разъемы на печатную плату 1 (зеленые). Не паять.
Выровняйте лицевую панель и добавьте гайки к домкратам. Затяните пальцами и, как только разъемы станут прямыми, припаяйте разъемы.
Снимите переднюю панель перед шагом 8.

20201207_1440392448×3264 1,26 МБ

Шаг 8: разъемы на печатной плате 2
Поместите разъемы на печатную плату 2 (синие). Не паять.
Выровняйте лицевую панель и добавьте гайки к домкратам. Затяните пальцами и, как только разъемы станут прямыми, припаяйте разъемы.

Поместите обе печатные платы в лицевую панель и полностью затяните гайки.

20201207_1434082448×3264 1,13 МБ

20201207_1433562448×3264 1,35 МБ

Шаг 9: разъем на задней стороне
Пользователи могут использовать ленточный кабель или один 6-контактный наращиваемый разъем и один 6-контактный штекерный разъем.
Начните с соединения разъемов «папа» и «мама» вместе, затем вставьте его между платами и припаяйте каждую сторону.

20201207_1447442448×3264 1,43 МБ

20201207_1447273264×2448 1,4 МБ

---

Развернуть для схемы

YRGB_sch2070×828 96,1 КБ

---

3 лайка

337is 8 декабря 2020 г. , 14:09

#4

Отличная работа. Рады поддержать и готовы строить. ДМ отправлено.

2 лайка

8 декабря 2020 г., 17:11

#5

взял бы оба
Доставка в Германию

2 лайков

Роббертунист 8 декабря 2020 г., 18:02

#6

Привет, Паскаль, ты случайно не в Берлине?

1 Нравится

Роббертунист 8 декабря 2020 г., 18:05

#7

Кто-нибудь из вас нуждается в мультипликаторах с буферизацией и интересуется одним или обоими дизайнами Fox?
@horacio2222 @VanTa @destroythings

1 Нравится

8 декабря 2020 г. , 23:35

#8

Нет, Саарбрюккен. Так далеко от тебя.

2 лайков

Роббертунист 9 декабря 2020 г., 00:18

#9

Это точно другой конец Германии, спасибо за ответ @meudiademorte
@Fox, сколько стоит почта в Германию? Возможно, имеет смысл отправить несколько экземпляров одному человеку в Германию, а они затем распространят их отсюда, потому что почтовые расходы в Германии дешевы. У меня есть много прямоугольных разъемов Thonk и LM6172.
и может даже построить один или два модуля, если у кого-то нет навыков пайки или оборудования.

2 лайка

Фокс 9 декабря 2020 г. , 00:26

#10

Роббертунист:

сколько стоит почта в Германию?

Завтра узнаю стоимость доставки. Почта сегодня уже закрылась.

При поиске в Интернете может быть несколько вариантов доставки:
«Международная служба доставки первого класса» = 14,75 долларов США, дата доставки «зависит от местоположения».
«Priority Mail International® Small Flat Rate Box» = 37,45 долларов США, доставка может составлять 6-10 дней.

Я не могу гарантировать эти цены, но завтра точно узнаю.

1 Нравится

Роббертунист 9 декабря 2020 г., 00:34

#11

Спасибо за проверку @Fox
Если у кого-то есть какие-либо советы относительно хороших поставщиков услуг или предложения относительно почтовых расходов в Европу, мы все слушаем

1 Нравится

Джоэм 9 декабря 2020 г. , 3:02

#12

Трудно превзойти цены USPS, указанные Fox для частных лиц/небольших компаний. (Более крупные компании могут получить договорные тарифы от некоторых транспортных компаний.) Международная доставка из США почти всегда стоит дорого. Возможно, вы сможете немного уменьшить его, отправив в каком-то конверте вместо коробки (если это просто печатные платы), но тогда вы рискуете повредить, особенно при международных отправках.

Тем не менее, собрать вместе несколько печатных плат и склеить их липкой лентой, чтобы они не скользили друг относительно друга, получается довольно жесткая штука. Плотный сэндвич из картона с приклеенными клейкой лентой печатными платами между ними, помещенный в какой-то конверт, может быть достойным методом. Я считаю, что именно так упаковываются поставки Pusherman, и я видел подобное у нескольких других продавцов печатных плат.

2 лайка

Фокс 9 декабря 2020 г. , 4:25

№13

Индивидуалам всегда было тяжело. Я ненавижу, когда доставка больше, чем продукты.

Джоем:

Тем не менее, собрать вместе несколько печатных плат и склеить их липкой лентой, чтобы они не скользили друг относительно друга, довольно сложно. Плотный сэндвич из картона с приклеенными клейкой лентой печатными платами между ними, помещенный в какой-то конверт, может быть достойным методом. Я считаю, что именно так упаковываются поставки Pusherman, и я видел подобное у нескольких других продавцов печатных плат.

Хорошие советы. Я собираюсь найти упаковочные материалы у себя дома, чтобы мне не приходилось покупать их каждый раз, когда я прихожу на почту.

1 Нравится

средаяай 9 декабря 2020 г. , 11:05

№14

если кто продает встроенные модули я готов купить по одному из каждого

3 лайков

Роббертунист 9 декабря, 2020, 11:43

№15

Приветствую @Joem за все советы, они хорошие, я пару раз получал такую ​​доставку, и, к счастью, все было хорошо. Маскирующий кран был немного раздражающим, но он сделал свою работу

@Fox, я намного счастливее получать переработанные материалы. У фирм здесь часто есть мусорные ведра (желтые для переработки содержимого), полные чистой пузырчатой ​​пленки и коробок разных размеров. Я даже нашел ватные конверты

@wednesdayayay, я бы с радостью согласился, но Атлантика — это такая же проблема, как и таможня. @Fox, если у тебя есть немного свободного времени, собери часть этих «добавленных» долларов

2 лайков

обратная свалка 9 декабря 2020 г., 11:49

№16

Фокс:

Хорошие советы. Я собираюсь найти упаковочные материалы у себя дома, чтобы мне не приходилось покупать их каждый раз, когда я прихожу на почту.

Я покупаю упаковочный материал в упаковке RAJA. Я использую только бумажные и картонные коробки. НЕТ пластика!
Для заполнения я использую уничтожитель документов и старые журналы / переработанную бумагу

4 лайков

Роббертунист 9 декабря 2020 г. , 14:02

# 17

Считайте меня по 4 каждого @Fox

1 Нравится

9 декабря, 2020, 14:07

# 18

2 А пожалуйста! Люблю список деталей на печатной плате

1 Нравится

шутник 9 декабря 2020 г., 15:49

# 19

Фокс:

Двойной дистрибутив 1:3

Эй, это как раз вовремя, @Fox, я куплю 3x Dual 1:3 Distro Amp

2 лайка

мрфанг 9 декабря 2020 г. , 17:24

#20

Меня интересует по 2 комплекта печатных плат/панелей каждого!

1 Нравится

следующая страница →

СОГЛАСНАЯ ОЦЕНКА ПАРАМЕТРОВ ДЛЯ ЛАССО И ПРИБЛИЗИТЕЛЬНАЯ ПЕРЕДАЧА СООБЩЕНИЙ на JSTOR

журнальная статья

СОГЛАСОВАННАЯ ОЦЕНКА ПАРАМЕТРОВ ДЛЯ ЛАССО И ПРИБЛИЗИТЕЛЬНОЙ ПЕРЕДАЧИ СООБЩЕНИЙ

Али Мусави, Ариан Малеки и Ричард Г. Баранюк

Статистические анналы

Vol. 45, № 6 (декабрь 2017 г.), стр. 2427-2454 (28 страниц)

Опубликовано: Институт математической статистики

https://www.jstor.org/stable/26362946

Читать и скачивать

Войдите через свою школу или библиотеку

Альтернативные варианты доступа

Для независимых исследователей

Читать онлайн

Читать 100 статей в месяц бесплатно

Подписаться на JPASS

Неограниченное чтение + 10 загрузок

Товар для покупки

19,00 $ — Загрузить сейчас и позже

Чтение онлайн (бесплатно) основано на сканировании страниц, которое в настоящее время недоступно для программ чтения с экрана. Чтобы получить доступ к этой статье, обратитесь в службу поддержки пользователей JSTOR. Мы предоставим копию в формате PDF для программы чтения с экрана.

В личном кабинете вы можете читать до 100 статей каждый месяц за бесплатно .

Начать

Уже есть учетная запись? Войти

Ежемесячный план

• Доступ ко всему в коллекции JPASS
• Читать полный текст каждой статьи
• Загрузите до 10 статей в формате PDF, чтобы сохранить и сохранить

$19,50/месяц Годовой план

• Доступ ко всему в коллекции JPASS
• Читать полный текст каждой статьи
• Загрузите до 120 статей в формате PDF, чтобы сохранить и сохранить

199 долларов в год

Приобрести PDF-файл

Купить эту статью за $ 190,00 долларов США.

Как это работает?

1. Выберите покупку вариант.
2. Оплатить с помощью кредитной карты или банковского счета с PayPal.
3. Прочитайте свою статью в Интернете и загрузите PDF-файл из своей электронной почты или своей учетной записи.

Предварительный просмотр

Предварительный просмотр

Аннотация

В этой статье изучается оптимальная настройка параметра регуляризации в LASSO или пороговых параметров в приближенной передаче сообщений (AMP). Рассматривая модель, в которой матрица плана и шум имеют i.i.d. с нулевым средним значением. Gaussian, мы предлагаем управляемый данными подход для оценки параметра регуляризации LASSO и пороговых параметров в AMP. Наши оценки непротиворечивы, то есть они сходятся к своим асимптотически оптимальным значениям по вероятности, когда n, число наблюдений, и p, объемлющая размерность разреженного вектора, растут до бесконечности, а n/p сходится к фиксированному числу δ . В качестве побочного продукта нашего анализа мы прольем свет на асимптотические свойства путей решения LASSO и AMP.

Информация о журнале

Статистические анналы публикуют исследовательские работы самых высоких качество, отражающее многие аспекты современной статистики. Основной акцент ставится на важность и оригинальность, а не на формализм. Дисциплина статистики имеет глубокие корни как в математике, так и в содержательные научные направления. Математика дает язык, на котором сформулированы модели и свойства статистических методов. Это важно за строгость, согласованность, ясность и понимание. Следовательно, наша политика продолжать играть особую роль в представлении исследований на переднем крае математической статистики, особенно теоретических достижений, которые, вероятно, оказывать значительное влияние на статистическую методологию или понимание. Существенные области необходимы для сохранения жизнеспособности статистики, поскольку они обеспечивают мотивацию и направление для большинства будущих разработок в статистике. Таким образом, мы намерены также публиковать статьи, касающиеся роли статистики в междисциплинарных исследованиях во всех областях естественных, технических и социальных наук. Третья сила, меняющая статистику является вычислительной революцией, и «Анналы» также приветствуют разработки в этой области.

Информация об издателе

Цель Института математической статистики (ИМС) состоит в том, чтобы способствовать разработка и распространение теории и приложений статистики и вероятность. Институт был образован на собрании заинтересованных лиц 12 сентября 1935 года в Анн-Арборе, штат Мичиган, вследствие чувства что теория статистики будет развита путем образования организации тех, кто особенно интересуется математическими аспектами предмета. Анналы статистики и Анналы вероятностей (которые заменяют «Анналы математической статистики»), Statistical Наука и Анналы прикладной теории вероятностей являются научным журналы института. Они и Бюллетень IMS включают официальные журналы Института. Институт имеет индивидуальное членство и организационное членство. Взносы оплачиваются ежегодно и включают подписку на информационный бюллетень организации, Бюллетень IMS. Члены также получают приоритетное ценообразование на все другие публикации IMS.

Права и использование

Этот предмет является частью коллекции JSTOR.
Условия использования см. в наших Условиях использования
Анналы статистики © 2017 Институт математической статистики
Запросить разрешения

Оптимизация энергетического порога детекторов света, связанных с люминесцентными болометрами — arXiv Vanity

Г. Пиперноа С. Пирроб М. Вигнатия
Физический отдел Соответствующий автор. Sapienza Università di Roma и Sezione INFN di Roma Рома I-00185 Италия
bSezione INFN ди Милано-Бикокка Милан I-20126 Италия
Электронная почта:

Abstract

Болометры зарекомендовали себя как хорошие детекторы для поиска безнейтринного двойного бета-распада. Работая при криогенных температурах, они обладают отличным энергетическим разрешением и низким фоном. Обнаружение возможного излучения света при взаимодействии частиц в болометре является перспективным методом снижения фона экспериментов. Разная сумма света, излучаемого при взаимодействиях β/γ и α, будь то из-за сцинтилляций или Эмиссия Черенкова позволяет различать два типа взаимодействия. Из-за криогенной среды датчики света часто представляют собой болометры. В этой работе мы представляем программный алгоритм для снижения энергетического порога болометрических детекторов света, соединенных с люминесцентными болометрами. Приложение к данным от световых детекторов Ge, связанных с болометрами ZnMoO4 и TeO2 показывает, что энергетический порог можно существенно снизить, увеличив сила дискриминации, когда количество излучаемого света мало.

Болометр, Безнейтринный двойной бета-распад, Анализ данных

1 Введение

Болометры – это детекторы, в которых энергия взаимодействия частиц преобразуется в тепло и измеряется их повышением температуры. Они обеспечивают отличное энергетическое разрешение, хотя их отклик медленный по сравнению с электронными или фотонными детекторами. Они используются в физике элементарных частиц. эксперименты по поиску редких процессов, таких как взаимодействия безнейтринного двойного бета-распада (0νDBD) и темной материи (DM).

Эксперимент CUORE будет искать 0νDBD из 130Te [1, 2] с использованием набора болометров 988 TeO2 по 750 г каждый. Работающие при температуре около 10 мК, эти детекторы поддерживают энергетическое разрешение на несколько кэВ выше своей энергии диапазоне от нескольких кэВ до нескольких МэВ. Измеренное разрешение при добротности распада (Q=2528 кэВ [3] ) составляет около 5 кэВПШПМ; это, вместе с низким фоном и высокой массой эксперимента, определяет чувствительность к 0νDBD.

Для дальнейшего повышения чувствительности проводятся интенсивные исследования и разработки для снизить фон в области 0νDBD. Основной источник фона происходит из-за α-частиц, поступающих от радиоактивных загрязнений материалов лицом к болометрам. Естественный способ выделить этот фон — использовать сцинтилляционный болометр [4] . В таком устройстве одновременное и независимое считывание тепла и сцинтилляционного света позволяет различать события, связанные с β/γ и α-взаимодействиями, благодаря их разный выход сцинтилляций. К сожалению, TeO2 не является сцинтиллятором. изучаются различные кристаллы. Некоторые из них CdWO4 (кандидат 0νDBD 116Cd, Q = 2902 кэВ) [5] , ZnSe (87Se, Q=2995 кэВ) [6] и ZnMoO4 (100Mo, Q=3034 кэВ) [7] .

Для обнаружения света сцинтилляционный кристалл направляется к высокочувствительному темному болометру  [8] . Обычно он состоит из германиевой или кремниевой пластины, поглощающей сцинтилляционные фотоны. вызывая заметное повышение его температуры. Энергетический порог этих устройств играет важную роль в идентификация α- и β/γ-взаимодействий. ZnMoO4, например, перспективный кандидат [9] , хотя выход сцинтилляций является одним из самых маленьких среди испытанных кристаллов. Фактически, в болометре ZnMoO4 массой 30 г только около 1 кэВ света излучается на МэВ энергии частиц β/γ, и около одной десятой по α. В настоящее время энергетический порог детекторов света составляет около 300 эВ, так что α взаимодействия не могут быть полностью изучены при 3 МэВ, где ожидается сигнал 0νDBD. Кроме того, увеличение массы болометра до кг, как это необходимо для эксперимента, подобного CUORE, может существенно снизить выход сцинтилляций, уменьшив разделение между β/γ и α.

В этой статье мы представляем программный алгоритм, который снижает порог срабатывания детекторов света. Приложение к данным болометра ZnMoO4 показывает существенные улучшения. Алгоритм также был применен к болометру TeO2, соединенному с болометрическим детектором света. Благодаря этой работе впервые был обнаружен свет, вероятно, из-за черенковского излучения. открытие возможности отказа от α-фона в эксперименте с TeO2 [10] .

2 Экспериментальная установка

Данные, представленные в этой статье, получены для кристалла ZnMoO4 и кристалла TeO2, использовались в качестве болометров в Национальных лабораториях Гран-Сассо в Италии (LNGS), в научно-исследовательском центре CUORE [11, 12, 13] .

Кристалл ZnMoO4 весил 29,9 г и представлял собой параллелепипед с размерами 29×18×13 мм3. Детектор света (LD) состоял из чистого Ge диаметром 36 мм и толщиной 1 мм. кристалл, покрытый 600 ˚A слоем SiO2 для обеспечения хорошего поглощения света. Светоотражающая фольга (3М ВМ2002) был помещен вокруг кристалла ZnMoO4 для улучшения сбора света.

Кристалл TeO2 весил 116,7 г и представлял собой параллелепипед с размерами 30×24×28 мм3. Кристалл был легирован природным самарием (подробности см. в Ref. [14] ), который содержит 15% 147Sm, долгоживущего изотоп (T1/2 = 1,07×1011 y [15] ), который подвергается α-распаду со значением добротности 2310±1 кэВ. Этот распада позволяет провести прямой анализ поведения α в области энергий, близких к 0νDBD. Что касается ZnMoO4, то кристалл был окружен отражающей фольгой. Свет был обнаружен с болометр из чистого Ge больше, чем тот, что обращен к ZnMoO4, его размеры составляют диаметр 66 мм и толщину 1 мм.

Температурный датчик кристалла ZnMoO4 представлял собой германиевые термисторы, легированные нейтронной трансмутацией (NTD) [16, 17] размером 3×1,5×0,4 мм3, термически соединенных с поверхностью кристалла с помощью 6 точек эпоксидного клея диаметром около 0,6 мм и высотой 50 мкм. Для TeO2 термистор NTD-Ge имел размеры 3×3×1 мм3 и был приклеен 9 точками клея. Каждый ЛД был оснащен двумя термисторами NTD-Ge размером 3×1,5×0,4 мм3. Кристаллы ZnMoO4 и TeO2, а также ЛД удерживались в медной структуре опорами из тефлона (ПТФЭ), термически соединенными со смесительной камерой холодильника для растворения, который поддерживали систему при температуре около 13 мК.

Считывание показаний термисторов производилось через каскад холодного предусилителя, расположенный внутри криостата, и второй этап усиления, расположенный в верхней части криостата при комнатной температуре. После второго этапа сигналы фильтровались с помощью сглаживающего 6-полюсного активного фильтра Бесселя (120 дБ/декада), а затем подается на аналого-цифровой преобразователь (АЦП) NI PXI-6284, работающий с частотой дискретизации 2 кГц.

Триггер был создан программным обеспечением для каждого болометра. Когда он срабатывает, сигналы длиной 0,6 с на ZnMoO4 и 2 с на TeO2 были сохранены на диске. Длина окна, полученного от ЛД, была равна длине кристалла, с которым они столкнулись. Если триггер срабатывал на ZnMoO4 или на TeO2, формы сигналов от соответствующего LD так или иначе сохранялись, независимо от их триггера. Чтобы максимизировать отношение сигнал/шум, сигналы обрабатывались в автономном режиме с помощью оптимального алгоритма фильтрации. [18, 19] .

Основные параметры болометров приведены в табл. 1. Время нарастания и спада импульсов вычисляется как разница во времени между 10% и 90% переднего фронта, и разница во времени между 90% и 30% заднего фронта соответственно. Собственное энергетическое разрешение детектора оценивается по флуктуациям шума детектора после применения оптимального фильтра.

Таблица 1: Параметры болометров. Амплитуда сигнала до усиления (AS), собственное энергетическое разрешение после применения оптимального фильтра (σ), время нарастания (τr) и спада (τd) импульсов (см. текст).

Чтобы выполнить калибровку по энергии и предоставить статистику для образца β/γ, детекторы подверглись воздействию источника 232Th. Источник генерирует γ с энергией до 2615 кэВ, энергия γ-кванта от 208Tl. TeO2 вместе с линией α 2,3 МэВ от 147Sm также характеризовался загрязнением в 210Po, который претерпевает α-распад со значением добротности 5,4 МэВ. Чтобы оценить различие между β/γ и α в широком диапазоне энергий, смазанный α-источник был обращен к кристаллу ZnMoO4. Источник состоял из 1 мкл 0,1% жидкого раствора 238U, покрытого Майларовая фольга толщиной 6 мкм для поглощения части энергии альфа-излучения и создания непрерывного спектра в диапазоне 1-4 МэВ. Как и в случае с TeO2, видна α-популяция с энергией 5,4 МэВ из-за загрязнения 210Po. в энергетическом спектре ZnMoO4. На ЛД постоянно воздействовал источник 55Fe, расположенный на поверхности ЛД, противоположной кристаллу. Источник производит два рентгеновских луча на 5,9и 6,5 кэВ, которые используются для абсолютной калибровки болометра.

3 Анализ данных

Как сказано в предыдущем разделе, сигналы, полученные АЦП, обрабатываются с оптимальным фильтр. Этот фильтр максимизирует сигнал до коэффициент шума и улучшает энергетическое разрешение и энергетический порог такого типа болометрических детекторов (см., например, ссылки [20, 21] ). Передаточная функция строится по форме сигнала s(t) и спектру мощности шума Н(ω):

H(ω)=hs∗(ω)N(ω)e−ȷωtM,

(1)

где h — нормировочная константа, s(ω) — Преобразование Фурье s(t) и tM является параметром для настройки задержки фильтра. Форма сигнала оценивается путем усреднения большого числа срабатывающих импульсов. На болометрах ZnMoO4 и TeO2 импульсы выбираются в верхнем диапазоне энергетического спектра (Энергия≳1 МэВ), на ЛД импульсы выбираются из пиков источника 55Fe. Спектр мощности шума оценивается путем усреднения спектры мощности большого количества сигналов, не содержащих импульсов.

После фильтрации сигналов оценивается амплитуда сигнала. как максимум отфильтрованного импульса. Как было сказано ранее, когда триггер срабатывает на тепловом болометре, форма волны от соответствующего LD. Амплитуда светового сигнала оценивается также и в этом случае как максимум отфильтрованного сигнала. Амплитуды сигналов затем корректируются для нестабильностей температуры и коэффициента усиления установки [22] и калиброванной в энергии.

На рис. 1 показаны два импульса, инициированные на болометре ZnMoO4. и соответствующие формы сигналов, полученные от детектора света. пульс слева генерируется взаимодействием γ-квантов с энергией 2615 кэВ, которое также индуцирует видимый импульс на детекторе света. пульс справа генерируется взаимодействием частицы с энергией 200 кэВ (γ или β) который, учитывая небольшое количество сцинтилляционного света, производимого при этой энергии, не вызывает четкого импульса на светоприемнике. В то время как в первом случае максимум отфильтрованного сигнала дает правильную оценку амплитуды светового сигнала, во втором случае максимум может быть флуктуацией шума, а не амплитуда сигнала. Поэтому, когда количество излучаемого света находится на уровне шума или ниже, оценка амплитуда сигнала с максимальным алгоритмом поиска может дать неправильные результаты.

Рис. 1. Формы волны, зарегистрированные детекторами ZnMoO4 (вверху) и света (внизу) для гамма-излучения с энергией 2 615 кэВ (слева) и выделение энергии 200 кэВ (справа). Исходные (темная линия) и оптимально отфильтрованные (красные линии) сигналы. Штриховой линией отмечено максимальное положение отфильтрованного сигнала на ZnMoO4.

Этот эффект виден в распределении обнаруженного света по сравнению с энергия частицы (рис. 2). При высоких энергиях свет, излучаемый γ-взаимодействиями, пропорционален частице энергия. При низких энергиях, ниже 300 кэВ, свет достигает постоянного значения около 250 эВ, что является пьедесталом шума. Этот эффект виден и при более высоких энергий, при взаимодействии α-частиц которых образуется меньше сцинтилляционного света, чем β/γ. В этом случае пьедестал достигается, когда энергия частицы ниже 3 МэВ. Как будет показано в гл. 4.2 случай с TeO2 еще более драматичен. Количество излучаемого света настолько мал, что шум пьедестал измеряется для всех энергий частиц, независимо от их β/γ или α природа.

{перерисовка}

[клип = истина, ширина = 0,6] ZnMoO4_LightVsHeat.eps β/γ’sα’s

Рисунок 2: Свет, обнаруженный при взаимодействии частиц в кристалле ZnMoO4 с использованием Максимальный метод поиска.

4 Снижение порога энергии

Болометры, используемые в этой работе, являются детекторами, которые реагируют на миллисекунд, что на несколько порядков больше, чем процесс светового излучения. Поэтому энергия выделяется в тепло (HD) и световые (LD) детекторы можно считать синхронными. Временная задержка между два сигнала зависят только от различий между тепловыми характеристиками и схемы считывания двух болометров, и, следовательно, фиксируется.

Основная идея данной работы заключается в оценке амплитуды сигнал, содержащийся в сигнале LD, как значение отфильтрованного сигнала с фиксированной временной задержкой относительно положения максимума в HD форма волны.

Временную задержку можно оценить по набору событий, в которых энергия выпущенный на обоих болометрах, намного выше, чем шум. В этом случае алгоритм максимального поиска не дает сбоев на ЛД, а разница во времени между максимальными положениями сигналов на двух болометрах является хорошей оценкой задержки. Взяв в качестве примера ZnMoO4, временная задержка оценивается событиями, генерируемыми высокоэнергетическими β/γ, такими как один на рис. 1 слева. Тогда вместо того, чтобы искать для максимума в отфильтрованной форме сигнала LD значение амплитуды, найденное при расчетной используется временная задержка относительно максимального положения в HD.

4.1 Применение к болометру ZnMoO4 

Временная задержка оценивается выбором событий на рис. 2 с энергией в диапазоне 1000–2650 кэВ и энергии света в диапазоне 1,0–2,5 кэВ. Распределение разницы во времени между максимальными позициями сигналов в ZnMoO4 и в ЛД показано на рис. 3. Временная задержка заранее не известна, поэтому в программном алгоритме допускается широкий диапазон временных интервалов. Среднее значение распределения составляет -9 мс, и ожидается, что это значение будет отрицательным, поскольку LD реагируют быстрее, чем HD (см. время нарастания болометров в табл. 1).

В широком диапазоне разрешенных периодов времени могут возникать ложные события, не относящиеся к ядру распределения. Мы решили оценить временную задержку как способ распределения, который является оценкой, устойчивой к выбросам. Среднее значение или аппроксимация по Гауссу на самом деле не устойчивы к выбросам и могут давать неправильные результаты при реализации в автоматических программах. В случае ZnMoO4 мода совпадает со средней, поскольку имеется только один выброс. Как это будет показано в следующем разделе много выбросов в распределении TeO2, которые портят распределение.

Рисунок 3: Распределение задержки между световым сигналом и тепловой сигнал ZnMoO4 с использованием событий в полосе γ на рис. 2. Выбранные события лежат в в диапазоне энергий 1000-2650 кэВ и в диапазоне энергий света 1,0-2,5 кэВ. На графике показаны все события, найденные в допустимом диапазоне разницы во времени. На вставке показано увеличение пика.

Мы применили наш метод к тем же формам сигналов, которые использовались для создания график рассеяния на рис. 2, и мы показываем сравнение на рис. 4. В то время как при высоких энергиях β/γ два метода дают совместимые результаты, когда энергия падает ниже 300 кэВ энергия света, оцененная новым методом, ниже пьедестал шума и статистически равен нулю при нулевой энергии выпущен в формате HD. Такое же поведение наблюдается и на α-частицах.

{перерисовка}

[клип = истина, ширина = 0,6] ZnMoO4_LightSyncVsHeat.eps β/γ’sα’s

Рисунок 4: Свет, обнаруженный от кристалла ZnMoO4 с использованием метода максимального поиска (черные точки) и новый метод (красные точки).

Болометры являются нелинейными детекторами  [23] , что означает, что форма сигнала зависит от выделяемой энергии. Временная задержка зависит как от высвобождаемой энергии в HD и в LD и в принципе одинакового значения быть не может применяется ко всему диапазону энергий. Мы проверили это и заметили, что изменение временной задержки невелико и приводит к незначительным изменениям. в оценке амплитуды ЛД.

Читатель должен был заметить, что световая энергия, оцененная с помощью новый метод может принимать отрицательные значения. На первый взгляд это может показаться странно, но это не так. Болометры – это тепловые детекторы. Колебания базовая линия детектора соответствует колебаниям температуры, которые могут положительный или отрицательный. Когда сигнал меньше шума или нуля, расчетная энергия также может быть положительной или отрицательной.

Для количественной оценки улучшений, достигнутых при применении нашего метода к болометре ZnMoO4 мы изучаем порог LD, используя события, вызванные очень низкоэнергетические β/γ-частицы (события с энергией <20 кэВ на рис. 4). В этих случаях свет излучался пренебрежимо мал, и в энергии, измеряемой ЛД, преобладает шум, который устанавливает предельный энергетический порог. Из распределений, показанных на рис. 5 мы наблюдаем, что энергия света, измеренная с помощью алгоритма поиска максимума, имеет асимметричную форму, а энергия, измеренная новым методом, имеет форму Гаусса. σ гауссовского шума, оцененного с помощью аппроксимации, оказывается совместимым с внутренним разрешением световой детектор. 50% шумовых событий ниже 249.эВ по старому методу и ниже 19 эВ с использованием нового метода. 90% ниже 382 эВ при использовании старого метод и ниже 125 эВ с использованием нового метода.

Рисунок 5: Распределение света, обнаруженного от кристалла ZnMoO4, при выборе энергии <20 кэВ для событий. на рис. 4 с использованием максимального метода поиска (вверху) и нового метода (внизу). Синие сплошные и красные пунктирные линии представляют 50% и 90% распределений, интегрированных слева, соответственно.

4.2 Приложение к болометру TeO2

Временная задержка не может быть оценена для TeO2, как в случае ZnMoO4, поскольку, как показано на рис. 6 (вверху), алгоритм максимального поиска явно не находит сигнал в LD. Шумовой пьедестал измеряется для всех энергий частиц.

Рисунок 6: Свет, обнаруженный от кристалла TeO2 с использованием метода максимального поиска (вверху) и новый метод (внизу). События выше линии 2615 кэВ — это α-частицы, остальные представляют собой β/γ-частицы, за исключением линии при 2310 кэВ (зеленые точки), которая представляет собой α-распад от 147Sm в кристалле TeO2.

Не имея выборки сигнала, мы оценили временную задержку по событиям генерируются частицами, взаимодействующими как в LD, так и в HD. Также в этом случае даже если характер энерговыделения в ЛД отличен от светового, энерговыделения на двух болометрах можно считать синхронными. Во избежание случайных совпадений, а также устранения шумовых флуктуаций и всплесков мы отобрали события с энергией более 200 кэВ на обоих детекторах. События, выбранные из-за множества взаимодействующих γ, и распределение их временной задержки показаны на рис. 7. Выбросы в распределении временных задержек обусловлены остаточными случайными совпадениями между частиц, взаимодействующих в детекторах. Режим составляет -27 мс, что принимается как значение временной задержки. На ZnMoO4 мы проверили, что временная задержка, оцененная с помощью события, генерируемые частицами, взаимодействующими на обоих детекторах, совместимы с задержкой света сигнал.

Рисунок 7: Распределение временной задержки между откликами кристалла TeO2 и детектора света (внизу слева) на события генерируются частицами, взаимодействующими в обоих детекторах. Отбираются события, требующие, чтобы выделяемая энергия превышала 200 кэВ. на обоих детекторах (вверху). Режим распределения задержки (справа) -27 мс.

Из распределения света, рассчитанного новым методом, в зависимости от энергии частиц (рис. 6 внизу) мы видим, что в полосе β/γ появляется четкая корреляция. Это позволяет различать эти частицы от α, которые не производят обнаруживаемой энергии. Оценим порог ЛД с использованием низкоэнергетических событий (события на рис. 6 с энергией менее 200 кэВ). При использовании старого метода 50 % шумовых событий находятся ниже 328 эВ. и ниже 4 эВ с использованием нового метода. 90 % ниже 437 эВ при использовании старого методом и ниже 144 эВ с использованием нового метода (рис. 8).

Рисунок 8: Распределение света, обнаруженного от кристалла TeO2, при выборе энергии <200 кэВ для событий. на рис. 6 с использованием максимального метода поиска (вверху) и нового метода (внизу). Синие сплошные и красные пунктирные линии представляют 50% и 90% распределений, интегрированных слева, соответственно.

5 выводов

Разработанный нами алгоритм значительно улучшает результаты, которые можно получить люминесцентные болометры. Поиск светового сигнала по максимуму оптимально отфильтрованной формы волны дает неверные результаты, когда сигнал находится на уровне шума или ниже. Вместо амплитуды сигнала измеряется пьедестал шума, который выше. В новом методе в качестве эталона используется тепловой болометр. Амплитуда светового сигнала оценивается по значению отфильтрованной формы волны при фиксированном временная задержка по отношению к сигналу в тепловом болометре. Таким образом устраняется шумовой пьедестал. Измеренная амплитуда является реальной амплитудой сигнала, размытым распределением шума, которое представляет собой гауссову диаграмму с нулевой амплитудой. При использовании нового метода энергетический порог, соответствующий 10-процентному уровню шума, напоминающего сигнал, снижается примерно в 3 раза9.0005

Наконец, важной особенностью нашего алгоритма является то, что даже если сигнал ниже уровня шума, он дает несмещенную оценку амплитуды сигнала. Увеличивая статистику, можно оценить любое малое количество света, что полезно для изучения особенности света, излучаемого частицами различной природы и энергии.

Благодарности.

Мы благодарим Ф. Беллини, Л. Кардани и Ф. Феррони за ценные комментарии к рукописи.

Ссылки

• [1] Р. Ардито и др. al., CUORE: Криогенная подземная обсерватория для Редкие события, hep-ex/0501010.
• [2] К. Арнабольди и др. др., CUORE: Криогенное подполье Обсерватория редких явлений, Nucl. Инструм. Мет. А. 518 (2004) 775, [hep-ex/0212053v1].
• [3] М. Редшоу, Б. Дж. Маунт, Э. Г. Майерс и Ф. Т. Авиньон, Массы Te-130 и Xe-130 и значение добротности двойного бета-распада Te-130, Phys. преп. лат. 102 (2009) 212502.
• [4] С. Пирро и др. и др., Сцинтилляционные болометры двойного бета-распада, физ. Атом. Нукл. 69(2006) 2109, [nucl-ex/0510074].
• [5] К. Арнабольди и др. др., сцинтилляционный болометр CdWO4 для двойного Бета-распад: антикорреляция света и тепла, световой выход и гашение факторов, Астропарт.Физ. 34 (2010) 143, [архив: 1005.1239].
• [6] К. Арнабольди и др. al., Характеристика сцинтилляционного ZnSe болометры для двойного бета-распада, Astropart.Phys. 34 (2011) 344, [arXiv:1006.2721].
• [7] Л. Жирони и др. al., Характеристики кристалла ZnMoO4 как криогенного сцинтилляционный болометр для поиска двойного бета-распада молибдена, JINST 5 (2010) P11007, [архив: 1010.0103].
• [8] С. Пирро, К. Арнабольди, Дж. Биман и Г. Пессина, Развитие болометрические детекторы света для поиска двойного бета-распада, Nucl. Инструм. Мет. А 559 (2006) 361.
• [9] К. Арнабольди и др. др., Новый метод идентификации частиц с болометрическими детекторами, Астропарт. физ. 34 (2011) 797, [архив: 1011.5415].
• [10] Дж. Биман и др. др., Дискриминация α и β/γ взаимодействия в болометре TeO2, архив: 1106.6286. представлено Астропарт. физ.
• [11] С. Пирро, Дальнейшие разработки в области механической развязки крупных тепловых детекторы, Nucl. Инструм. Мет. А 559 (2006) 672.
• [12] К. Арнабольди, Г. Пессина и С. Пирро, Установка холодного предварительного усилителя КУОРИЧИНО: К 1000 каналам, Nucl. Инструм. Мет. А 559 (2006) 826.
• [13] К. Арнабольди и др. al., Внешний считыватель для CUORICINO, массив макроболометров и MIBETA, массив мю-болометров, Nucl. Инструм. Мет. А 520 (2004) 578.
• [14] Ф. Беллини и др. al., Отклик болометра TeO2 на альфа частицы, JINST 5 (2010) P12005, [архив: 1010. 2618].
• [15] К. Коссерт, Г. Йорг, О. Нэле и К. Л. В. Гостомски, Высокая точность измерение периода полураспада 147Sm, Appl. Радиат. Изотопы 67 (2009) 1702.
• [16] К. М. Ито и др. al., Нейтронно-трансмутационное легирование изотопно инженер Ge, Appl. физ. лат. 64 (1994) 2121.
• [17] Н. Ван и др. др., Электрические и тепловые свойства Ge, легированный нейтронной трансмутацией, при 20 мК, Phys. Ред. Б 41 (1990) 3761.
• [18] Э. Гатти и П. Ф. Манфреди, Обработка сигналов твердотельных накопителей. детекторы в физике элементарных частиц, Рив. Нуово Чименто 9(1986) 1.
• [19] В. Радека и Н. Карловац, Измерение амплитуды методом наименьших квадратов импульсные сигналы в присутствии шума, Nucl. Инструм. Методы 52 (1967) 86.
• [20] Э. Андреотти и др. al., 130Te Безнейтринный двойной бета-распад с CUORICINO, Astropart.Phys. 34 (2011) 822, [архив: 1012.3266].
• [21] С. Ди Домицио, Ф. Орио и М. Виньяти, Снижение энергетического порога болометрические детекторы большой массы, JINST 6 (2011) P02007, [архив: 1012.